Prof. Dr. Mihai ANASTASIEI
CAPITOLE SPECIALE DE GEOMETRIE Suport de curs, Master I
Ia¸si–2009
Cuprins
Prefat¸˘a vii
1 Teoria Hodge-de Rham cu aplicat¸ii ˆın electromagnetism 1 1.1 Teorema lui Stokes. Forme exterioare. Diferent¸iala exterioar˘a 1
1.2 Bazele teoriei Hodge-de Rham . . . 9
1.3 Operatorul Hodge∗ . . . 12
1.4 Aplicat¸ie ˆın teoria electromagnetismului . . . 23
1.5 Ecuat¸iile Maxwell exprimate cu forme diferent¸iale . . . 27
2 Ecuat¸ii de structur˘a pentru hipersuprafet¸e. Aplicat¸ii 31 2.1 Hipersuprafet¸e ˆın spat¸iul euclidianEn+1 . . . 31
2.2 Derivata covariant˘a pe o hipersuprafat¸˘a . . . 35
2.3 Ecuat¸ii de structur˘a Maurer-Cartan . . . 41
2.4 Teorema Gauss-Bonnet pentru suprafet¸e . . . 50
Bibliografie 54
v
Prefat¸a
Acest text a fost scris pentru a servi ca baz˘a a cursului opt¸ional ”Capi- tole speciale de geometrie” de la programele de master ”Structuri matem- atice fundamentale” ¸si ”Didactica Matematicii”, prevazut pentru anul I Master semestrul al II-lea.
Am ales capitole care s˘a completeze cursul de ”Variet˘at¸i diferent¸iabile”
din anul III licent¸˘a ¸si care totodat˘a s˘a constituie o introducere la cursul general, obligatoriu, de ”Geometrie diferent¸ial˘a” prev˘azut in semestrul I, anul II Master.
Not¸iunea care transgreseaz˘a cele doua capitole este aceea de form˘a diferent¸ial˘a, util˘a de asemenea in teoria integr˘arii, in teoria ecuat¸iilor cu derivate part¸iale ¸si in formularea unor modele matematice ˆın fizica (electromagnetism, teorii gauge).
In Capitolul I construim pe o cale direct˘a algebra exterioar˘a a formelor diferent¸iale pe o varietate diferent¸iabil˘a ¸si operatorul de diferent¸iere exterioar˘a pe care-l leg˘am de operatorii clasici :gradient, rotor, divergent¸˘a.
Introducem grupurile de coomologie deRham, numerele Betti ¸si car- acteristica Euler-Poincare. Considerand ¸si un produs scalar (metric˘a Riemannian˘a) definim operatorul * Hodge, codiferent¸iala exterioar˘a ¸si Laplacianul pentru forme de grad oarecare. Stabilim propriet˘at¸i, for- mule de calcul ¸si enunt¸˘am teorema de descompunere a lui Hodge.
In sect¸iunea dedicat˘a aplicat¸iilor in electromagnetism, scriem ecuat¸iile Maxwell clasice in context relativist (dimensiune 4) ¸si le exprim˘am apoi
vii
cu ajutorul operatorilor de diferent¸iere ¸si codiferent¸iere.
In Capitolul al II-lea, cu titlul ”Ecuat¸ii de structur˘a pentru hipersuprafet¸e.
Aplicat¸ii” incepem prin a prezenta primele elemente din teoria hiper- suprafet¸elor inRn+1 ( definit¸ie, hiperspat¸iu tangent,normal˘a, forma I-a fundamental˘a) intr-o form˘a paralel˘a cu cea de prezentare a suprafet¸elor la cursul de ”Geometria curbelor ¸si suprafet¸elor ” din anul II, licent¸˘a.
Introducem apoi derivata covariant˘a pe hipersuprafat¸˘a prin proiect¸ia pe hiperspat¸iul tangent a derivatei covariante dinRn+1. Simultan obt¸inem
¸si forma a II-a fundamental˘a. Deducem formulele Gauss ¸si Weingarten precum ¸si condit¸iile de integrabilitate date de ecuat¸iile lui Gauss ¸si Codazzi-Mainardi.
In continuare introducem ecuat¸iile de structur˘a pentruRn+1¸si pen- tru o hipersuprafat¸˘a. Acestea din urm˘a includ curbura hipersuprafet¸ei.
Pentrun = 2 ecuat¸iile de structur˘a conduc la o expresie special˘a pentru curbura Gaussian˘a, expresie util˘a in demonstrat¸ia formulei lui Gauss -Bonnet, expus˘a in finalul capitolului.
Textul acesta va fi completat in cadrul seminariilor cu calcule de- taliate ¸si explicat¸ii care s˘a asigure o int¸elegere optim˘a a cursului.
Ia¸si, ianuarie 2009 Prof. dr. Mihai Anastasiei
1
Teoria Hodge-de Rham cu aplicat¸ii ˆın electromagnetism
1.1. Teorema lui Stokes. Forme exterioare. Diferent¸iala ex- terioar˘a
Fie C o regiune (domeniu) ˆın planul (x, y) i.e. ˆın R2 cu frontiera ∂C (o curb˘a).
ˆIn manualele de Analiz˘a matematic˘a se arat˘a c˘a ˆın anumite ipoteze are loc:
Teorema 1.1.1 (formula lui Green).
Z
∂C
P(x, y)dx+Q(x, y)dy = Z Z
C
µ∂Q(x, y)
∂x −∂P(x, y)
∂y
¶ dxdy.
FieA =P(x, y)dx+Q(x, y)dyo 1-form˘a ¸sida= µ∂Q
∂x −∂P∂y
¶ dxdy, 2-forma obt¸inut˘a din A prin operat¸ia d de diferent¸iere exterioar˘a).
Cu aceste notat¸ii teorema lui Green se poate rescrie ˆıntr-o form˘a care ˆın alte contexte se nume¸steformula lui Stokes.
Teorema 1.1.2 (Formula lui Stokes).
Z
∂C
= Z Z
C
dA.
1
Aceast˘a formul˘a are loc ˆıntr-un cadru foarte general pe care-l schit¸˘am ˆın continuare sub form˘a de pa¸si de la particular la general.
Pasul 1. ˆInlocuimR2 cu Rn cu coordonatele (x1, . . . , xn). Gˆındim coordonate xi : Rn → R,(x1, . . . , xi, . . . , xn) → xi, i = 1, . . . , n. ˆIn formula general˘a df = ∂x∂f1dx1 +. . .+ ∂x∂fndxn expresia dxi este exact diferent¸iala funct¸iei coordonat˘a xi. Scriem df = Pn
i=1 ∂f
∂xidxi sau mai scurtdf = ∂x∂fidxi (convenim ca s˘a se sumeze dup˘a indicii care apar sus
¸si jos ¸si nu vom mai scrie simbolulP
) ¸si avem un exemplu de 1-form˘a pe Rn.
ˆIn general, A = Pn
i=1ai(x1, . . . , xn)dxi = ai(x)dxi este o 1-form˘a pe Rn.
Pe mult¸imea dx1, dx2, . . . , dxn definim o operat¸ie deprodus exterior notat˘a prin ”∧” cu propriet˘at¸ile:
- asociativitatea, distributivitatea fat¸˘a de adunare, omogen˘a ˆın ra- port cu funct¸iile ¸sianticomutativ˘a.
Observat¸ia 1.1.1. Din anticontinuitatea rezult˘a c˘a produsele cu cel put¸in doi factori egali se anuleaz˘a. Avem deci produsele:
dx1, . . . , dxnˆın num˘ar den,
dx1∧dx2, dx1∧dx3, . . . dxn−1∧dxn pe scurt dxi∧dxj cu i < j ˆın num˘ar de Cn2,
dxi1 ∧dxi2 ∧. . .∧dxip cu i1 < i2 < . . . < ipˆın num˘ar de Cnp
dx11 ∧dxi1 ∧. . .∧dxin−1 cui1 < i2 < . . . < in−1ˆın num˘ar de Cnn−1 =n dx1∧dx2∧. . .∧dx1− un singur produs.
Consider˘am mult¸imea combinat¸iilor liniare formule formate cu aceste produse cu coeficient¸i funct¸ii pe Rn. Se obt¸ine un modul finit generat peste inelul C∞(Rn) al funct¸iilor pe Rn.
Este avantajos s˘a consider˘am funct¸iile pe Rnca 0-forme ¸si s˘a scriem f ∧dxk := f dxk ¸si atunci modulul de mai sus s˘a-l privim ca spat¸iu liniar peste R. Produsul exterior definit init¸ial numai pe diferent¸ialele {dx1, . . . , dxn} se poate extinde natural pentru oricare dou˘a elemente din spat¸iul liniar al combinat¸iilor formale descris mai sus. Combinat¸iile de factori omogeni de exemplu cu produse de pdiferentiale, se numesc
1.1. Teorema lui Stokes. Forme exterioare. Diferent¸iala exterioar˘a 3
p-forme. Avem:
B =X
i<j
bijdxi∧dxj = 1 2
Xn
i=1
bijdxi∧dxj = 1
2bijdxi∧dxj cu bji =−bij. Egalitatea a doua rezult˘a din anticomutativitate.
C = X
i1<i2<...<ip
Ci1i2...ipdxi1 ∧. . .∧dxip = 1
p!Ci1i2...ipdxi1 ∧. . .∧dxip cuCi1i2...ip factori totali antisimetrici este o p-form˘a
a(x)dx1∧dx2∧. . . dxn−on−form˘a.
Mult¸imea p-formelor are structur˘a de spat¸iu liniar ¸si se va nota prin Λp(Rn). Dimensiunea sa este Cnp ¸si o baz˘a este format˘a din produsele dxi1 ∧. . .∧dxip cu i1 < i2 < . . . < ip.
Mult¸imea tuturor formelor Λ(Rn) apare ca sum˘a direct˘a:
Λ(Rn) = Λ0(Rn)⊕Λ1(Rn)⊕. . .⊕Λp(Rn)⊕. . .⊕Λn(Rn)
¸si observam anterior c˘a are structur˘a de spat¸iu liniar. Produsul exterior se poate extinde ˆın mod evident la oricare dou˘a elemente (forme) din Λ(Rn) cu p˘astrarea propriet˘at¸ilor de asociativitate, de distributivitate fat¸˘a de sum˘a, omogeneitatea ˆın raport cu numerele reale iar anticomu- tativitatea cap˘at˘a forma general˘a: ω∧θ = (−1)pqθ∧ω unde ω este o p-form˘a ¸si θ este o q-form˘a. Numerele p¸si q se mai numesc ¸si gradele celor dou˘a forme. A¸sadar avem:
Teorema 1.1.3. (Λ(Rn),+,·R,Λ) este o algebr˘a necomutativ˘a numit˘a algebra (exterioar˘a) a formelor exterioare pe Rn.
Pasul 2. Trecem de la Rn la o varietate diferent¸ial˘a M de dimen- siune n. Definim mai ˆıntˆai forme locale pe M. Pe varietatea M avem un atlas de hart¸i locale. Fie (U, ϕ) un element al acestui atlas. Deci U este deschis ˆın M ¸si ϕ:U → ϕ(U)⊂ Rn este un heomeomorfism prin care peU se introduc coordonate adic˘a pentru orice punct x∈U avem
ϕ(x) = (x1, . . . , xn) ∈ Rn. Dat˘a o funct¸ie f : U →R, spunem c˘a este diferent¸iabil˘a dac˘a f ◦ϕ−1 : ϕ(U) → R este diferent¸iabil˘a ¸si definim (df)(x) = d(f◦ϕ−1)(ϕ(x)). ˆIn particular, pentru funct¸iile coordonate xi :U →R,x→xi ∈R obt¸inem diferent¸ialele dxi.
Cu aceste diferent¸iale putem proceda ca mai sus ¸si obt¸inem algebra exterioar˘a a formelor peU ⊂M notat˘a prin Λ(U) = Λ0(U)⊕Λ1(U)⊕ . . .⊕Λp(U). . .⊕Λn(U).
O p-form˘a se scrie ca ¸si mai sus:
ω = 1
p!ωi1...ipdxi ∧. . .∧dxip
cu coeficient¸ii ωi1...ip total antisimetrici ˆın indicii i1. . . ip (schimbarea pozit¸iei a oric˘aror doi indici schimb˘a semnul lui ωi1...ip.
Construct¸ia se poate efectua pentru fiecare domeniu de hart˘a local˘a.
Ne punem problema ce se ˆıntˆampl˘a pe intersect¸ii de domenii de h˘art¸i locale.
Dac˘a ϕ(x) = (x1, . . . , xn) ¸siψ(x) = (ex1, . . . ,exn), leg˘atura ˆıntre cele dou˘a sisteme de coordonate este dat˘a deψ◦ϕ−1 :ϕ(U∩V)→ψ(U∩V) : (1.1.1) xei =xei(x1, . . . , xn), rang
µ∂exi
∂xj
¶
=n.
Rezult˘a imediat
(1.1.2) dexi = dexi
dxkdxk.
Fie o 2-form˘abijdxi∧dxj peU ¸si o 2-form˘aebijdxi∧dexj peV. PeU∩V vom avea, folosind (1.1.2):
ebijdexi∧dexj =ebij
∂exi
∂xk
∂exj
∂xhdxk∧dxh
¸si deci coincident¸a cu bijdxk∧dxh are loc dac˘a ¸si numai dac˘a (1.1.3) bij =ebij∂xei
∂xk
∂xej
∂xh.
1.1. Teorema lui Stokes. Forme exterioare. Diferent¸iala exterioar˘a 5
A¸sadar dac˘a are loc (1.1.3) cele dou˘a 2-forme coincid pe U ∩V ¸si ˆımpreun˘a definesc o 2-form˘a peU∪V.Dac˘a ad˘aug˘amW pe care definim bbijdbxi∧dbxj cu
(30) bij =bbij∂bxi
∂xk
∂xbj
∂xk,
avem a 2-form˘a definit˘a peU∪W¸si dac˘abbij satisface o condit¸ie similar˘a cu (3) o putem defini peV ∪W ¸si deci avem o 2-form˘a pe U∪V ∪W ¸si putem continua pˆan˘a g˘asim o 2-form˘a pe M pentru c˘a M =S
α∈AαU, {(Uα, ϕα)α∈A} atlas pe M. A¸sadar ˆın general o 2-form˘a pe M este un set de funct¸ii {bij,ebij,bbij, . . . ,} definite pe domenii de h˘art¸i locale, funct¸ii legate pe intersect¸ii de formule de tip (1.1.3). Similar putem defini p-formele cu p = 1,2, . . . , n ¸si definind operat¸iile de adunare, ˆınmult¸irea cu scalari ¸si ˆınmult¸irea exterioar˘a local (prin reducere la U ⊂ M) obt¸inem algebra exterioar˘a a formelor pe M notat˘a Λ(M) = Λ0(M)⊕Λ1(M)⊕. . .⊕Λm(M). O p-form˘aω ∈Λp(M) va fi cunoscut˘a printr-o reprezentare local˘a a ei ω= p!1ωi1i2...ipdxi∧. . .∧dxip, iar ˆıntr-o alt˘a hart˘a local˘a vom avea ω= p!1ωej1...jpdbxj1 ∧. . .∧dbxjp cu
ωi1...ip =ωej1...jp∂exj1
∂xi
∂xej2
∂xi2 . . .∂exjp
∂xip.
Operatorul de diferent¸iere exterioar˘a (diferent¸ala exterioar˘a) Operatorul de diferent¸iere exterioar˘adeste definit pe algebra Λ(M), aplic˘a o form˘a diferent¸ial˘a de grad pˆıntr-o form˘a diferent¸ial˘a de grad q+ 1 ¸si are propriet˘at¸ile:
(i) Dac˘a forma ωse anuleaz˘a pe U ⊂M, atunci ¸si dω se anuleaz˘a pe U (d are caracter local).
(ii) d este R-liniar:
d(ω+θ) = dω+dθ dkω=kdω, k ∈R.
(iii) Dac˘a ω este de grad p,
d(ω∧θ) =dω∧θ+ (−1)pω∧dθ.
(iv) d◦d= 0 (d2 = 0).
Exist˘a d: pentru ω = p!1ω11...ipdxi1 ∧ . . . ∧ dxip definim dω =
1
p!dωi1...ip∧dxi1 ∧. . .∧dxip. Rezult˘a: dω are grad p+ 1.
(i) dac˘a ωi1...ip = 0, pe U ⊂M clar c˘a dω= 0 pe U. (ii) este evident˘a.
(iii) se demonstreaz˘a prin induct¸ie dup˘a p.
p= 1 ω=ωidxi, θ= 1
k!θj1...jkdxi1∧. . .∧dxjk. Coeficient¸ii formei ω∧θ suntP
σ(i)σ(j1)<...<σ(jk)ωσ(i)θσ(j1)...σ(jk) sau ω∧ θ = 1!k!1 ωiθj1...jkdxi∧. . .∧dxjk.Avem:
d(ω∧θ) = 1
k!d(ωiθj1...jk)∧dxi∧dxj1 ∧. . .∧dxjk =
= 1
k!dωi∧dxi∧dxj1 ∧. . .∧dxjkθj1...jk + +1
k!ωidθj1...jk ∧dxi∧dxj1 ∧. . .∧dxjk =
= dω∧θ−ω∧dθ=dω∧θ+ (−1)1ω∧dθ.
Acela¸si calcul cu grad ω=p. Apar pschimb˘ari de ordine adic˘a (−1)p. (iv) d◦d=d2 = 0 se demonstreaz˘a prin induct¸ie.
q= 0, ω=f, df este 1-form˘a df = ∂f
∂xidxi q= 1, d(df) = d
µ∂f
∂xi
¶
∧dxi = ∂2f
∂xj∂xidxj∧dxi = µ ∂2f
∂xj∂xi − ∂2f
∂xi∂xj
¶
dxj∧dxi = 0
1.1. Teorema lui Stokes. Forme exterioare. Diferent¸iala exterioar˘a 7
pentru c˘a derivatele de ordin 2 comut˘a.
Pentru p oarecare d(dω) = 0 conform definit¸ei formei dω, pro- priet˘at¸ii (iii) ¸si condit¸ieid2 = 0 pentruq= 1 i.e. d(dxi) = 0, ddωi1...ωp = 0.
Operatorul d cu propriet˘at¸ile de msi sus este unic ˆın sensul c˘a dac˘a d0 este un alt operator cu propriet˘at¸ile de mai sus care coincide cu d pe 0-forme, din cele patru propriet˘at¸i rezult˘a c˘a el coincide cu d. ˆIn adev˘ar, se obt¸ine pentru d0ω aceea¸si expresie ca pentrudω.
Revenim la R3:
- orice funct¸ie scalar˘a f(x, y, z) este o 0-form˘a;
- df = ∂f∂xdx+ ∂f∂ydy+∂f∂zdz este o 1-form˘a numit˘a ¸si gradientul lui f.
- pentru a 1-form˘a ω =P dx+Qdy+Rdz, α =dω este a 2-form˘a numit˘a ¸si rotor:
dω = (Pxdx+Pydy+Pzdz)∧dx+ (Qxdx+Qydy+Qzdz)∧dy +(Rzdx+Rydy+Rzdz)∧dz =
= (Qx−Py)dx∧dy+ (Ry−Qz)dy∧dz+ (Pz−Rx)dz∧dx.
Pentru orice 2-form˘a α, α=Adx∧dy+Bdy∧dz+Cdz∧dx, β =dα este a 3-form˘a numit˘a ¸si divergent¸˘a:
β = ∂A
∂zdz∧dx∧dy+ ∂B
∂xdx∧dy∧dz +∂C
∂ydy∧dz∧dx
=
µ∂A
∂z + ∂B
∂x +∂C
∂y
¶
dx∧dy∧dz.
Observat¸ia 1.1.2. Pentru a obt¸ine o form˘a mai simetric˘a a divergent¸ei trebuie luat α = Ady ∧ dz +Bdz ∧ dx + Cdx ∧ dy ¸si atunci β =
³∂A
∂x + ∂B∂y +∂C∂z
´
dx∧dy∧dz.
Din d2 = 0 rezult˘a:
rot(gradf)≡0 div (rotω)≡0.
Alternativ aceste not¸iuni se pot introduce astfel:
Consider˘am operatorul Hamilton ∇ =
³∂
∂x,∂y∂,∂z∂
´
ca operator
”vectorial”. Si atunci definim:
gradf =∇f =
³∂f
∂x,∂f∂y,∂f∂z
´
; ca un cˆamp vectorial pe R3. Pentru un vector X = (P, Q, R) peR3 definim:
divX =∇ ·X = ∂P
∂x +∂Q
∂y + ∂R
∂z (produs scalar)
rotX =∇ ×X = (Ry −Qz, Pz−Rx, Qx−Py). (produs vectorial) Se verific˘a prin calcul direct
div (rotX) = 0 rot(gradf)≡0.
Teorema lui Stokes: R
∂Cω = R
Cdω general˘a, pentru n-dimensiuni, cont¸ine pe lˆang˘a teorema lui Green ¸si celelalte teoreme din calculul integral.
ˆIn R2: C o regiune plan ¸si ∂C frontiera ei.
ω o 1-form˘a: teorema lui Stokes se reduce la teorema lui Green.
ˆIn R3: (i) R
∂Sω=R
Sdω cu S suprafat¸˘a.
Vectorial:
Z
∂S=C
P dx+Qdy+Rdz= Z
S
(Ry −Qz)dydz +(Pz−Rx)dzdx+ (Qx−Py)dxdy.
(se nume¸ste formula lui Stokes ˆın [MN]) i) Fie K un corp ˆın R3 ¸si S suprafat¸a frontier˘a.
Z
S
F dS = Z
K
rotF dK
undedSeste element de supafat¸˘a ¸sidK este element de volum (formula lui Gauss-Ostrogradski ˆın [MN]). Echivalent,
1.2. Bazele teoriei Hodge-de Rham 9
Z
S
P dydz+Qdzdx+Rdxdy= Z Z Z
K
µ∂P
∂x +∂Q
∂y + ∂R
∂z
¶
dxdydz.
Dac˘a introducem −→n normal la S ¸si −→
V = (P, Q, R) se poate ar˘ata c˘aRRR
Kdiv−→
V dxdydz=RR
S
−
→V · −→n dS.
Observat¸ia 1.1.3. Formula lui Stokes cont¸ine formulele de leg˘atur˘a ˆıntre integrale curbilinii, de suprafat¸˘a ¸si de volum studiate ˆın cursurile
de calcul integral.
1.2. Bazele teoriei Hodge-de Rham
Fie M o varietate diferent¸ial˘a, Λ(M) algebra ei exterioar˘a ¸si d opera- torul de diferent¸iere exterioar˘a.
Definit¸ia 1.2.1. O form˘a β se nume¸ste ˆınchis˘a dac˘a dβ = 0. Forma β se nume¸ste exact˘a dac˘a exist˘a αˆıncˆat β =dα.
Propozit¸ia 1.2.1. Orice form˘a exact˘a este ˆınchis˘a.
Demonstrat¸ie. β =dα ⇒dβ =d2α= 0 (d2 = 0)!
Reciproca este numai local adev˘arat˘a ¸si este cunoscut˘a caLema lui Poincar´e. Dat˘a o p-form˘a ˆınchis˘a α ∈ Λp(U) cu U ⊂ M, orice punct m∈U admite o vecin˘atate pe care exist˘a o (p−1)-form˘aβ ∈Λp−1(U) astfel c˘a dβ =α|U.
Exist˘a o versiune global˘a a acestei leme dar cu o ipotez˘a suplimen- tar˘a:
Orice form˘a ˆınchis˘a pe o varietate neted˘a contractibil˘a este exact˘a.
(M este contractibil˘a dac˘a aplicat¸ia id : M → M este omotop˘a cu o aplicat¸ie constant˘a c:M →M, x→x0 fixat ˆın M).
Lema lui Poincar´e generalizeaz˘a ¸si unific˘a dou˘a rezultate de calcul vectorial:
- Dac˘a rotX = 0,atunci local X = gradf.
- Dac˘a divX = 0, atunci local X = rotY.
ˆInR3avem submult¸imi 1-dim (curbele), cu frontiera din doua puncte sau vid˘a, 2-dim (suprafet¸e) cu frontiera o curb˘a sau vid˘a (ex. sfera) ¸si 3-dim (corpuri) cu frontiera suprafet¸e. Dac˘a pe acestea se introduce ¸si o orientare se vor numi p-domenii sau p-lant¸. Similar ˆıntr-o varietate n-dim. vom avea p-lant¸uri cu p= 1, . . . , n.
Un p-lant¸C ∈Cp(M) se va numiciclu dac˘a frontiera∂C = 0 adic˘a este vid˘a. Un lant¸Cse va numifrontier˘adac˘aC =∂BcuB ∈Cp(M).
Evident c˘a ∂(∂C) = 0 i.e. ∂2 = 0. A¸sadar, ∂ este similar cu d ¸si se nume¸ste operator frontier˘a.
Prin dualitate p-formele se mai numesc colant¸uri, iar o form˘a ω ˆınchis˘a se va numi cociclu. O form˘a exact˘a se va numi ¸si cofrontier˘a.
Dualitatea p-forme ¸si p-lant¸uri este mai precis˘a ¸si este dat˘a de o aplicat¸ie
Λp(M)×Cp(M) → R (ω, C) →
Z
C
ω:=hC, ωi( produs scalar ) Exemplul 1.2.1.
p= 1, ω=aidxi hC, ωi= Z
C
dx1+a2dx2+. . .+andxn p= 2 ω =aijdxi∧dxj
C =S−suprafat¸˘a hC, ωi= Z Z
S
a11dx1∧dx2+. . .+ p= 3 ω=adxdydz
C =Kcorp hC, ωi= Z Z Z
K
adxdydx.
Teorema lui Stokes: R
∂Cω = R
Cdω revine la a scrie h∂C, ωi = hC, dωi (d cu∂ sunt autoadjunct¸i ˆın raport cuh,i).
Avem h∂2C, ωi=h∂C, dωi =hC, d2ωi = 0, ∀ω ¸si deci∂2C = 0 i.e.
operatorul ∂ are proprietatea ∂2 = 0.
1.2. Bazele teoriei Hodge-de Rham 11
Pentru R3 avem urm˘atorul complex de colant¸uri
0 //Λ0(R3) gradd //Ω1(R3) rotd //Ω2(R3) divd //Ω3(R2) //0 Din d2 = 0 rezult˘a c˘a Imd⊆kerd.
Dup˘a Lema lui Poincar´e aveam egalitate numai local pe U ⊂ M caz ˆın care ¸sirul respectiv este local exact. Dual avem un complex de lant¸uri
0oo C0(R3)oo ∂ C1(R3)oo ∂ C2(R3)oo ∂ C3(R3)oo 0 ˆIn general pe o varietateM cu n dimensiuni avemcomplexul de colant¸uri:
0→Λ0(M)−→d Λ1(M)−→d . . .−→d Λp(M)−→d Λp+1(M)→ · · · →Λn(M)→0.
ˆIn Λp(M) avem dou˘a substat¸ii vectoriale: ker := Zp(M), Imd :=
Bp(M) cu proprietatea c˘aBp(M)⊂Zp(M). Spat¸iul factorHDRp (M) = Zp(M)/Bp(M) se nume¸ste grup de coomologie de Rham pentru vari- etateaM. Se nume¸ste grup pentru c˘a se are ˆın vedere structura grupal˘a aditiv˘a dar prin construct¸ie este un R-spat¸iu liniar.
Definit¸ia 1.2.2. Numerele bp = dimHDRp se numesc numerele Betti ale variet˘at¸ii M.
Observat¸ia 1.2.1. 1) HDR0 (M) este format din mult¸imea funct¸iilor f ∈M cu df = 0, deci f = const. (M conex˘a) ¸si deci HDR0 (M)'R ¸si b0(M) = 1.
2) Numerele Betti pot fi diferite de zero numai pentrup= 0,1,2, . . . , n= dimM.
([Gh], p. 258, ex. de calcul pentru S1).
3) α, β ∈ Λp(M) sunt coomologe sau apart¸in la aceea¸si clas˘a de coomologie [α] dac˘a α−β este exact˘a i.e. ∃γˆıncˆatα =β+dγ.
Dual, folosind complexul de lant¸uri:
0←−C0(M)←−C1(M)←−. . .←−Cp(M)←−. . .←−Cn(M)←−0
definimHp(M) :Zp(M)/Bp(M) = ker(∂ :Cp(M)→Cp−1(M))/Im(∂ : Cp+1(M)→Cp(M)) care se numesc grupuri de omologie.
dimHp(M) =bp(M) (Teorema lui de Rham) Definit¸ia 1.2.3. Se nume¸ste caracteristica Euler-Poincare
χ(M) = Xn
p=0
(−1)pbp =b0−b1+b2−b3. . .
Propozit¸ia 1.2.2. Dac˘a varietatea conex˘aM este contractibil˘a, atunci HDRp (M) = 0, ∀p= 1,2, . . . , n¸si deci χ(M) = b0 = 1.
Demonstrat¸ie. Dup˘a Lema lui Poincar´e avem Zp(M) =Bp(M) ¸si deci HDRp (M) = 0, p= 1,2, . . . , n.
1.3. Operatorul Hodge ∗
Definit¸ia 1.3.1. Operatorul Hodge ∗ este o aplicat¸ie ∗ : Λp(M) → Λn−p(M) cu propriet˘at¸ile
(i) α∧ ∗β =β∧ ∗α =hα, βiµ (ii) ∗ ∗α= (−1)p(n−p)α
(iii) ∗(c1α+c2β) =c1∗α+c2∗β;
(iv) α∧ ∗α= 0 ⇒α= 0.
ˆIn (i) apar notat¸ii care necesit˘a explicat¸ii suplimentare. De fapt operatorul ∗ se poate defini numai pe variet˘at¸i Riemanniene orientate.
O varietate Riemannian˘a este o varietate pentru care spat¸iul tan- gent TxM, x ∈ M este dotat cu un produs scalar g(x) care depinde diferent¸iabil dex∈M.FieU o hart˘a local˘a centrat˘a ˆınxcu funct¸ii co- ordonate (xi), xi :U →R, x→ (x1, . . . , xi, . . . , xn)→ xi ∈ R. Atunci
1.3. Operatorul Hodge ∗ 13
(∂x∂i|x) constituie o baz˘a ˆın TxM ¸si not˘am gij(x) = g(x)(∂x∂i|x,∂x∂j|x).
Cu x variabil ˆın U obt¸inem funct¸iile x → gij(x) = g(x)(∂x∂i,∂x∂j) care se numesc componentele metricii Riemanniene g : x → g(x) pe U. Dependent¸a diferent¸iabil˘a de x a funct¸iei g : x → g(x), x ∈ M este echivalent˘a prin definit¸ie cu diferent¸iabilitatea funct¸iilor (componen- telor) g(ij)(x).
Pentru c˘a g(x) este un produs scalar, aceste componente au pro- priet˘at¸ile
1) gij(x) = gij(x),∀x∈U,∀U ⊂M(simetria);
2) gijξiξj >0,∀(ξi)∈Rn(ξi)6= 0 (pozitiv˘a definire).
Fie Ue o alt˘a hart˘a local˘a care cont¸ine x adic˘a x ∈ U ∩Ue 6= ∅ ¸si e
gij(x) componentele metricii Riemanniene g :x→g(x),x∈M pe Ue. Relat¸iile ∂x∂i = ∂∂xxeji ∂
∂xej, unde exj =xj(x1, . . . , xn), det(∂∂xexji) 6= 0 sunt schimb˘arile de coordonate, implic˘a
(1.3.1) gij(x) = ∂exk
∂xi
∂xeh
∂xjegkh(ex(x)).
Relat¸iile (1.1.3) permit recuperarea metricii Riemanniene g : x → g(x) :TxM ×TxM →R (produs scalar) din componentele sale locale.
Mai exact, o metric˘a Riemannian˘a se poate defini ca seturi de funct¸ii reale (gij) cu propriet˘at¸ile 1) ¸si 2) definite pe domenii de h˘art¸i locale ¸si care pe intersect¸ii de asemenea domenii sunt legate prin 3).
Observ˘am c˘a din 2) rezult˘a det (gij)6= 0 (condit¸ie de nedegenerare).
Condit¸ia 2) poate fi sl˘abit˘a cerˆand ca forma p˘atratic˘a gijξiξj s˘a r˘amˆan˘a nedegenret˘a (det (gij)6= 0) dar s˘a nu fie pozitiv definit˘a (echiva- lent negativ definit˘a) ci s˘a fie semidefinit˘aadic˘a prin aducere la forma canonic˘a s˘a aib˘a un num˘ar de p˘atrate cu semnul (+) ¸si un num˘ar de p˘atrate cu semnul (-). Pentru n = 4 putem avea situat¸iile esent¸iale (−+ ++) sau (− −++) ambele de interes pentru fizica teoretic˘a.
ˆIn aceast˘a ipotez˘a mai slab˘a spunem c˘a avem o metric˘a semi-Riemannian˘a sau pseudo-Riemannian˘a. ˆIn cazul signaturii (−,+ +. . .+) se vorbe¸ste de metric˘a Lorentz.
Perechea (M, g) cu g metric˘a Riemannian˘a sau semi-Riemannian˘a se nume¸ste varietate Riemannian˘asau semi-Riemannian˘a. ˆIn particu- lar, putem vorbi de varietate Lorentz.
ˆIn general, o variatate se nume¸ste orientabil˘a dac˘a admite un atlas pentru care matricile Jacobiene ale schimb˘arilor de coordonate xei = e
xi(xj) au determinant pozitiv adic˘a J = det(∂x∂exji) > 0. Pentru o n- form˘a a(x)dx1∧. . .∧dxn =ea(ex(x)dex1 ∧. . .∧dexn), formula general˘a de schimbare a componentelor ne conduce la a(x) = ea(x)J(x). Dac˘a ˆın egalitatea (1.1.3) trecem la egalitatea determinat¸ilor obt¸inem:
det (gij(x)) =J2(x)det (egij(ex(x)))
¸si observ˘am c˘a dac˘a M este varietate orientabil˘a putem deduce c˘a q
det(gij(x)) =J(x) q
det(egij(ex(x))).
A¸sadar p
det(gij(x)) este component˘a de n-form˘a, cu alte cuvinte este bine definit˘a n-forma
µ= q
det(gij(x))dx1∧dx2∧. . .∧dxn)
numit˘a ¸si form˘a volum pe (M, g) orientabil˘a. Avem astfel explicat˘a notat¸iaµdin formula (i) de definire a produsului∗. Uneoriµse noteaz˘a prin dv.
ˆIn continuare consider˘am M varietatea Riemannian˘a orientabil˘a.
Metrica Riemannian˘a g(gij) define¸ste produsul scalar a dou˘a cˆampuri vectoriale X =Xi ∂∂xi ¸si Y = Yj ∂∂xj prin hX, Yi =gijXiYj. Fie (gjk) inversa matricii gij adic˘a gijgjk = δik = 1, dac˘a i = k ¸si 0 ˆın rest. Se verific˘a imediat c˘a dac˘a α=αidxi ¸si β =βjdxj prin formula hα, βi= gijαiβj se obt¸ine un produs scalar ˆın mult¸imea Λ1(M).
Formula poate fi extins˘a la p-forme:
α= 1
p!αi1...ipdxi1∧. . .∧dxip, β= 1
p!βj1...jpdxi1 ∧. . . dxjp hα, βi=gi1j1gi2j2. . . gipjpαii...ipβj1...jp
1.3. Operatorul Hodge ∗ 15
(sumare dup˘a indicii i1. . . ip, j1. . . jp). Cu aceasta avem semnificat¸ia complet˘a a condit¸iei (i) din definit¸ia produsului Hodge ∗.
Pentru n-forma volum dv avem ∗dv = f (funct¸ie, 0-form˘a). Dup˘a (ii) avem ¸si ∗f =dv. Condit¸ia (i) scris˘a pentruα=β =dv conduce la dv∧ ∗dv =hdv, dvidvsau f dv=hdv, dvidv ¸si urmeaz˘a f ≡1 deoarece hdv, dvi= 1.Dac˘aM este compact˘a se define¸ste volmul ei prin formula
vol(M) = Z
M
dv= Z
M
∗1.
Not˘am ¸si urm˘atoarea consecint¸˘a a formulei (i):
ω∧ ∗ω =kωk2dv, kωk=p hω, ωi.
ˆIn [GhO], p. 70, Vol. 2 se stabilesc expresii locale pentru ∗ω: (∗ω)j1...jn−p = 1
pdet(gij) X
σ(1)...σ(p)
εσωσ(1)...σ(p)gj1σ(p+1)...gjn−pσ(n)
cu sumare dup˘a toate permut˘arile σ ale mult¸imii (1, . . . , p, . . . , n) ¸si εσ =±1 dup˘a cum σ este permutare par˘a sau impar˘a.
Aplicat¸ie. Fie M ≡ R cu gij = δij. Rezult˘a det(gij) = 1. Fie (x, y, z) coordonatele ˆınR3. Rezult˘a c˘a∗dxeste o 2-form˘a care se poate scrie ca o combinat¸ie liniar˘a de tipul adx∧dy+bdy∧dx+cdz∧dx.
Se obt¸ine: ∗dx =dy∧dz, ∗dy = dz∧dx, ∗dz = dx∧dy (A se vedea M. Spivak, Vol. 4).
Produs scalar Hodge
Fie dou˘a p-forme α ¸si β cu suport compact (sau M compact˘a).
Definim aplicat¸ia h,i: Λp(M)×Λp(M)→R, (α, β)→ hα, βi=
Z
M
α∧ ∗β(=
Z
M
hα, βidv).
Propozit¸ia 1.3.1. Aplicat¸iah,ieste un produs scalar i.e. este biliniar˘a simetric˘a ¸si pozitiv definit˘a.
Demonstrat¸ia rezult˘a imediat din propriet˘at¸ile i)-iii) ale operatoru- lui ∗. De exemplu, hα, αi = R
Mα ∧ ∗α = R
M kαk2dv ≥ 0 ¸si avem egalitate cu zero numai dac˘a kαk= 0⇒α = 0.
Pentru orice p-forma α definim funct¸ionala norm˘a prin kαk=
Z
M
hα, αi ∗1 = Z
M
α∧ ∗α.
Observat¸ia 1.3.1. Se poate ar˘ata c˘a ecuat¸ia Euler-Lagrange pentru aceast˘a funct¸ional˘a revin la ∆α = 0, unde ∆ este Laplacianul Hodge ce va fi definit mai jos.
Operatorul de codiferent¸iere
Pe Λp(M) avem produsul scalarh,iprecum ¸si operatorul de diferent¸iere exterioar˘ad : Λp(M)→Λp+1(M).
Definit¸ia 1.3.2. Se nume¸ste operator de codiferent¸iere exterioar˘a o aplicat¸ie liniar˘aδ: Λp(M)→Λp−1(M) definit˘a prin: δ = (−1)n(p+1)+1∗ d∗ sau echivalent d= (−1)np∗δ∗.
Observat¸ia 1.3.2. 1) Dac˘a n este par (ˆın Relativitate), atunci δ =
− ∗d∗ sau d=− ∗δ∗.
2) Dac˘a f este 0-form˘a, atunci ∗f este on-form˘a ¸sid(∗f) = 0, deci δf = 0.
Propozit¸ia 1.3.2. Operatorul de codiferent¸iere δ are propriet˘at¸ile:
i) d◦δ=δ2 = 0 (amintim c˘a ¸si d2 = 0);
ii) δ∗= (−1)p+1∗d, ∗δ= (−1)p ∗d;
iii) dδ∗=∗δd; ∗dδ=δd∗.
Demonstrat¸ie. Toate rezult˘a prin calcul direct folosind propriet˘at¸ile lui d ¸si ∗.
Laplacianul Hodge este operatorul ∆ : Λp(M) → Λp(M) definit prin ∆ =dδ+δd= (d+δ)2.
1.3. Operatorul Hodge ∗ 17
Propozit¸ia 1.3.3. ∆ are propriet˘at¸ile:
i) δ∆ = ∆δ =δdδ;
ii) d∆ = ∆d=dδd;
iii) ∗∆ = ∆∗.
Definit¸ia 1.3.3. 1) Dac˘a δω = 0, ω se nume¸ste coˆınchis˘a ¸si dac˘a ω =δθ ea se nume¸ste coexact˘a.
2) O p-form˘a ω se nume¸stearmonic˘a dac˘a ∆ω= 0.
Propozit¸ia 1.3.4. ∆α= 0⇔dα = 0 ¸si δα= 0.
Demonstrat¸ie. Implicat¸ia⇐este evident˘a. Invers, ∆α= 0⇒ hα,∆αi= 0.Darhα,∆αi=hα, dδαi+hα, δdαi=hδα, δαi+hdα, dαi¸si egalitatea cu zero implic˘a separat hδα, δαi = 0, hdα, dαi = 0 adic˘a dα = 0 ¸si δα= 0.
ˆIn demonstrat¸ie am folosit
Propozit¸ia 1.3.5. Fie ω ∈Λp(M)¸si θ∈Λp+1(M). Atunci hdω, θi=hω, δθi
unde h,i este produsul scalar Hodge.
Demonstrat¸ie. d(ω∧ ∗θ) =dω∧ ∗θ+ (−1)pω∧d∗θ.
Definit¸ia lui δ = (−1)n(p+1)+1 ∗ d∗, ˆın baza propriet˘at¸ii ii) a lui
∗:∗2 = (−1)p(n−p) ⇔ ∗−1(−1)p(n−p) =∗ ⇔ ∗−1 = (−1)p(n−1)∗(p(n−p)
¸sip(n−1) au aceea¸si paritate) se rescrie: δ = (−1)n(p+1)+1(−1)p(n−1)∗−1 d∗= (−1)p∗−1d∗.
Ret¸inem deci forma echivalent˘a: δ = (−1)p∗−1d∗. Rezult˘ad∗θ= (−1)p+1∗δθ¸si ˆınlocuind mai sus:
d(ω∧ ∗θ) =dω∧ ∗θ−ω∧ ∗δθ.
Conform definit¸iei:
hdω, θi= Z
M
dω∧∗θ= Z
M
d(ω∧∗θ)+
Z
M
ω∧∗δθ= Z
M
ω∧∗δθ=hω, δθi.
Am folosit teorema lui Stokes R
Md(ω∧ ∗θ) = R
∂Mω∧ ∗θ = 0 pentru c˘aM este prin ipotez˘a cu frontier˘a vid˘a.
Aceast˘a propozit¸ie ne arat˘a c˘a δ este adjunctul lui dˆın raport cu h,i. Cu substitut¸ii convenabile rezult˘a ¸si hδα, βi = hα, dβi. Ar˘at˘am acum c˘a ∆ este autoadjunct ˆın raport cu produsul scalar Hodge h,i.
Propozit¸ia 1.3.6. Are loc egalitatea h∆ω, θi = hω,∆θi pentru orice ω, θ∈Λp(M).
Demonstrat¸ie.
h∆ω, θi = hdδω+δdω, θi=hdδω, θi+hδdω, θi
= hδω, δθi+hdω, dθi=hω, δθi+hω, δdθi
= hω,(δ+δd)θi=hω,∆θi.
Observat¸ia 1.3.3. Dac˘a ω =f este 0-form˘a, avem
∆f =dδf +δdf =δdf =δ(∂f
∂xidxi).
ˆIn [GhO, Vol. 2, p. 76] se arat˘a c˘a pentru o p-form˘a ω coeficient¸ii luiδω sunt dat¸i de formula:
(δω)h1...hp−1 =−gij(∇iω)jh1...hp−1
unde ∇i este derivarea covariant˘a ˆın raport cu ∂x∂i. Pentru o 1-form˘a α=αjdxj, avem:
(∇Xα)(Y) =Xα(Y)−α(∇XY)
¸si deci (∇iα)j =∂iαj −Γkijαk. Rezult˘a c˘a δα este funct¸ia −gij(∂iαj − Γkijαk). ˆIn particular, pentru ω= ∂x∂fidxi obt¸inem
δdf =−gij
µ ∂2f
∂xi∂xj −Γkij ∂f
∂xk
¶ .
1.3. Operatorul Hodge ∗ 19
A¸sadar pentru funct¸ii f :M →R, Laplacianul este
∆f =−gij
µ ∂2f
∂xi∂xj −Γkij ∂f
∂xk
¶ .
Aceast˘a expresie constituie generalizarea Laplacianului pentru funct¸ii definite pe varietatea Riemannian˘a orientat˘a (M, g). ˆIn unele manuale se omite semnul (−). Dac˘a (M, g)≡(Rn,h,i), atuncigij =δij,πijk ≡0
¸si obt¸inem
∆f =−X
i
∂2f
∂xi2 =− µ∂2f
∂x12 + ∂2f
∂x22 +. . .+ ∂2f
∂xnn
¶ .
Pentru n= 3,−∆f = ∂∂x2f2 +∂∂y2f2 + ∂∂z2f2. Observat¸ia 1.3.4. ˆIn R3 dac˘a identific˘am:
funct¸iile scalare cu o-forme cˆampurile vectoriale cu 1-forme
fluxurile i.e. produsele vectoriale de 2 vectori cu 2-forme densit˘at¸ile i.e. produsele mixte cu trei forme
atunci
grad→d pe o-forme div→δ pe 1-forme rot → ∗dpe 1-forme div grad→∆ : pe o-forme
rot◦rot−grad div→∆ pe 1-forme.
ˆIntr-adev˘ar: pentru fgradf = (∂f∂x,∂f∂y,∂f∂z) care se identific˘a cu 1- forma df = ∂f∂xdx+ ∂f∂ydy+dzdfdz.
Pentru ω =P dx+Qdy+Rdz, divω = ∂P∂x + ∂Q∂y + ∂R∂z, iar formula general˘a pentru dω,particularizat˘a la R3 cu h,idat de δij conduce la
−δij∂iαj =− µ∂P
∂x +∂Q
∂y +∂R
∂z
¶
=−divω
(apare o diferent¸˘a de semn care poate fi anihilat˘a considerˆand (−δij).
Pentru ω identificat cu (P, Q, R) avem rotω=∇ ×(P, Q, R) =
µ∂Q
∂x − ∂R
∂y,∂R
∂x −∂P
∂z,∂Q
∂x −∂P
∂y
¶
care se identific˘a cu 1-forma µ∂Q
∂x − ∂R
∂y
¶ dx+
µ∂R
∂x − ∂P
∂z
¶ dy+
µ∂Q
∂x −∂P
∂y
¶ dz.
Trebuie ar˘atat c˘a ∗dω este exact aceast˘a 1-form˘a. Pentru o funct¸ie f avem gradf =
³∂f
∂x,∂f∂y,∂f∂z
´
¸si div gradf = ∂∂x2f2 +∂∂y2f2 + ∂∂y2f2 = ∆f.
Operatorii d¸si δ sunt adjunct¸i sau duali ˆın sensul c˘a dac˘a α este o p-form˘a ¸si β o p+ 1-form˘a avem:
(dα, β) = (α, δβ) ¸si (δα, β) = (α, dβ).
ˆIntr-adev˘ar, relat¸ia R
Md(α∧ ∗β) = 0 este echivalent˘a cu Z
M
dα∧ ∗β+ Z
M
α∧(−1)pd∗β = 0 . A doua integral˘a din aceast˘a sum˘a se scrie ˆın forma
Z
M
α∧(−1)p∗(∗d∗β) =− Z
M
α∧ ∗δβ
¸si deci suma devine (dα, β)−(α, δβ) = 0.